ET LA MÉCANIQUE STATISTIQUE 43 



On obtient alors en utilisant l'intégrale précédente avec_p= V2 



et p = V, 



ht — '^ » — -^(Vz) /oi\ 



h I e-''''*c 



^ représente ici la valeur moyenne de la variable t. 

 En appliquant la formule (21) et l'équation (20) on trouve : 



-h*- -1- l^^] 

 1 r(V2) 



Ax 



hTi^U) • 



3<S 

 En utilisant la seconde des équations (19) qui fournit ^^ on 



obtient poui- l'état critique : 



h* = - ' ^ 



Av 



4!RT. \dvVc ' 



(22) 



Les symboles affectés de l'indice « c » se rapportent spéciale- 

 ment à l'état critique. 



VI. Remarques sur la théorie statistique 



DU MAGNÉTISME 



Les considérations générales qui précèdent trouvent entre 

 autres une application à la théorie du magnétisme. Une théorie 

 statistique très parfaite du paramagnétisme a été développée 

 par M. P. Langevin(^) puis étendue aux phénomènes ferromagné- 

 tiques par M. P. Weiss (^). Nous nous bornerons ici à une 

 remarque qui se rattache au sujet de cet article. 



*) P. Langevin, Ann. Chim. Phys. (8) t. 5, p. 70, 1905. 

 -) P. Weiss, ^rcfewes (4) t. XXXI, p. 401, 1911. Soc. franc. Confér. 

 faites en 1912, p. 332. 



