SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 87 



D'autre part, il est aisé de clémoutrer pour des mouvements 

 élastiques faiblement amortis, que le décrément log-arithmique 

 représente approximativement la fraction de l'énergie élastique 

 disponible, consommée à chaque oscillation. Il est donc permis 

 de supposer que cette fraction d'énerg-ie consommée à chaque 

 oscillation est une fonction croissante de l'énergie cinétique des 

 atomes et peut-être des électrons libres, particulièrement dans le 

 cas des métaux aux températures élevées. Des expériences en cours 

 d'exécution permettront peut-être d'arriver à la détermination de 

 la forme de cette fonction. Mais M. Guye tient à mentionner dés 

 maintenant une corrélation qui semble unir les variations du frot- 

 tement intérieur des solides à celles de la compressibilité ; une 

 aug"mentation de la compressibilité entraînant le plus souvent sur 

 un même échantillon une aug-mentation du frottement intérieur. 



Cette corrélation a été observée à plusieurs reprises sur l'invar 

 et sur diverses sortes de verres. 



On peut s'en rendre compte par les considérations suivantes. 

 Si l'on représente par 



W = 3R 



T 



e 



l'énerg-ie accumulée dans l'atome g-ramnie d'un corps solide (la 

 moitié de cette énerg-ie étant de l'énerg-ie cinétique) et que l'on 

 envisag-e d'autre part la relation approchée d'Einstein qui relie la 

 fréquence v, le poids moléculaire, la densité et la compressibilité 

 du solide, il est aisé de se rendre compte que, toutes conditions 

 ég-ales, une augmentation de la compressibilité K entraînera une 

 diminution de la fréquence propre v et une augmentation de l'éner- 



. . . W 



g-ie cinétique -^ , par conséquent une aug-mentation du frottement 



intérieur dans les hypothèses précédentes. 



De même les corps dont la chaleur atomique est très faible ren- 

 ferment, toutes conditions ég-ales, une énerg-ie cinétique plus petite 

 et devraient présenter un frottement intérieur très petit, puisqu'une 

 partie seulement de leurs atomes sont susceptibles de vibrer. Tel 

 est par exemple le cas du quartz dont la chaleur atomique moyenne 

 à la température ordinaire est environ 3 au lieu de 6 et dont 

 le frottement intérieur est, comme l'on sait, remarquablement 

 petit. 



L'étude corrélative du frottement intérieur et de la chaleur spé- 

 cifique présente un très grand intérêt au point de vue des hypo- 

 thèses précédentes, aussi est-elle poursuivie depuis quelque temps 

 au Laboratoire de physique de l'Université de Genève, dans des 

 expériences dont les résultats seront publiés ultérieurement. 



