ET d'histoire naturelle DE GENÈVE 191 



Dans le cas des électrons qui constituent les rayons cathodiques 

 cette identité peut se déduire des considérations suivantes : 



A la condition d'alimenter le tube cathodique par une source 

 de potentiel constant (machine électrostatique, par exemple), le 

 faisceau dévié par un champ magnétique H n'éprouve pas de 

 dispersion appréciable. On en conclut avec raison que tous les 



£ ') 



électrons ont à la fois même vitesse v et même rapport — 



r 

 D'autre part les expériences effectuées sur des électrons isolés 



ou en petit nombre (Millikan) ont conduit à l'identité des char- 

 gées £. Il en résulte donc immédiatement, dans le cas des rayons 

 cathodiques, l'identité des masses jj, généralement admise. 



Mais dans des travaux récents, M. Ehrenhaft, à la suite d'expé- 

 riences que l'on ne peut accepter sans quelques réserves, arrive à 

 un résultat bien surprenant. Selon cet auteur, la charg-e de l'élec- 

 tron pourrait varier d'un électron à l'autre suivant les conditions 

 de l'expérience. 



Le but de cette note est de mettre en évidence l'une des con- 

 séquences qui résulteraient de cette manière de voir dans le cas 

 particulier des rayons cathodiques ou de toute autre expérience 



dans laquelle on constate la constance du rapport—. 



La conséquence immédiate de la non identité des charges serait 

 que la masse de chaque électron devrait rester proportionnelle à 

 sa charg'e. Or, cette masse ayant pour expression 



(électron en surface de i-ayon a) ou 



4 £- 



£ 



(électron en volume), il résulte de la condition — = constante que 



H- 

 le rayon de l'électron doit toujours être proportionnel à la 



') On a en effet pour l'expression du potentiel de décharge et du 

 rayon de courbure du faisceau dévié les deux relations connues 



qui pour U, H et ^ constants entraînent les deux conditions 



£ 



V = constante — = constante 



H 



