216 LA THÉORIE DES PROBABILITÉS ET LA PHYSIQUE 



serait que désordre et chaos à l'échelle moléculaire? Aussi bien, 

 est-il préférable de l'introduire comme coucept mathématique, 

 s'appliquant plus ou moins approximativement aux cas réels. 



58. Le problème, maintenant, consiste à établir convenable- 

 ment les formules du brassage. 



En général, les paramètres seront liés les uns aux autres par 

 certaines relations dont nous devrons tenir compte, autrement 

 dit, ces paramètres ne seront pas complètement indépendants. 

 Comment tenir compte de cette dépendance? 



Ici, la représentation dans l'hyperespace nous sera précieuse. 



Suivons, par la pensée, le système dans son évolution au 

 cours du temps. A un instant t^, le système sera dans un certain 

 état, et le point représentatif occupera une position bien déter- 

 minée dans l'espace à r dimensions : il sera dans une certaine 

 case du domaine ^r. A l'instant t^ -f t, le système sera, en 

 général, dans un état différent du premier, et le point repré- 

 sentatif occupera une nouvelle position : il sera dans une autre 

 case, et ainsi de suite. 



Si donc nous envisageons un très grand nombre d'époques : 



U, ti + T, ti + 2t, . .. , tt + ino — l)r , 



et si nous ne portons notre attention sur le point qu'à ces mo- 

 ments-là, celui-ci nous semblera, après chaque temps t, avoir 

 « sauté » d'une position à une autre. Si les lois du système sont 

 suffisamment compliquées et si t est choisi suffisamment grand, 

 toutes ces positions nous sembleront plus ou moins « indépen- 

 dantes » les unes des autres, selon les liaisons. 



Marquons ces positions dans l'hyperespace, et considérons-les 

 à la fois. Nous obtenons un ensemble de n^ points. Ils forme- 

 ront une certaine répartition R^. 



Nous i)ouvons recommencer la même opération à partir d'un 

 autre instant U, et envisager de nouveau % époques : 



to, to + r , t., + 2t, . . . , t, + {rio — 1)t . 



En considérant à la fois les Wo positions occupées successive- 

 ment, nous obtenons encore un ensemble de n^ points; ils for- 

 meront une nouvelle répartition R,, en général différente de la 

 première. 



