LA THEORIE DES PROBABILITES ET LA PHYSIQUE oUO 



même module 6. Les probabilités moyennes d'état de A et B 

 seront : 



pk = e ; pB = e 



Les énergies Ea et Eb peuvent être soit toutes deux des fonc- 

 tions discontinues de leurs paramètres, soit l'une une fonction 

 continue et l'autre discontinue, soit enfin toutes deux des fonc- 

 tions discontinues, ceci au sens indiqué aux u°^ 76-78. 



Mettons en contact les deux systèmes A et B. Nous obtien- 

 drons un système C dont l'état peut être représenté par un 

 point de l'espace représentatif à ta — *'b dimensions, dans le 

 domaine S)a + S)b. Il arrivera, en général, que le contact fera 

 naître une énergie mutuelle Eab; nous supposerons qu'elle ne 

 modifie pas le module : actions capillaires, etc. La probabilité 

 moyenne d'état du système C sera 



■ic — (Ea + Eb + Eab) 



pc = e 



Or, si l'on maintenait les systèmes complètement isolés l'un 

 de l'autre, la probabilité pour que A soit dans un état déter- 

 miné en même temps que B se trouve dans un état déterminé, 

 serait égale à la probabilité composée pc, pour que le point 

 représentatif de A se trouve dans une case désignée de son do- 

 maine S)a, en même temps que le point représentatif de B se 

 trouve dans une case désignée de son domaine 2)b. On aurait 

 alors : 



■iA + 'iB-(EA+EB) 



pc = pA . pB = e '' 



Si donc Eab devient négligeable, l'exposant de cette dernière 

 relation tendra vers l'exposant de la relation précédente, et 

 l'on aura à la limite : 



pc' = pc. 



Si, par contre, les modules de A et B sont différents, on aura 

 en laissant les systèmes isolés l'un de l'autre : 



