LA THÉORIE DES PROBABILITES ET LA PHYSIQUE 315 



On a, d'autre part : 



Q = ^ J31 . . . J2n = V ^^u ^ • • • ^ 4^-' = -S"^ , 



d'où 



ce qui donne pour chaque molécule une probabilité d'état de 

 configuration : 



Du point de vue statistique, on fait ressortir clairement le 



rôle des domaines élémentaires par les Jliictuatiom moléculaires, 



en configuration et en énergie; à cet eftet, on introduit les 



condensations moyennes 7. Nous appliquerons les formules des 



n°' 50 et 51. Cherchons d'abord les fluctuations autour du 



nombre moyen 



1 



On a, puisque w^ = N : 



N ' 

 Isp, 



m — iN p," i / 



y = --T— = ^ V 



d'oii 



l 2 



p«= (^rj 



On calculera d'une façon semblable les fluctuations d'énergie 

 cinétique autour du nombre moyen 



1 



On trouve aisément : 





On a donc pour l'expression générale de l'entropie statistique 

 maximum d'une masse comprenant N molécules à l libertés, 

 d'un gaz parfait quelconque : 



- H = î^ log [-^ yyj 



