LA THÉORIE DES PROBABILITES ET LA PHYSIQUE 317 



appelle la « Quaiuenhypo thèse », qu'il oppose à la théorie de 

 Boltzraann. En réalité, il n'y a pas d'opposition. La théorie de 

 Boltzraanu, comme celle de Planck, se ramène à la notion fonda- 

 mentale de brassage parfait. Ce que nous avons appelé « case », 

 Boltzmann l'appelle «cellule» et Planck « Elementargebiet »; 

 c'est tout. Oii les avis peuvent différer, c'est quand il s'agira 

 de savoir si l'on veut conserver explicitement le terme log Aw 

 des formules (H') pour s'en servir ultérieurement et lui accorder 

 une signification physique, ou bien si on le reléguera, comme 

 Boltzmann, dans une constante que l'on déclarera arbitraire et 

 dont on ne s'occupera plus. 



95. Nous avons dit que l'entropie statistique ne dépend pas 

 de la nature des masses. Elle ne peut donc rien nous apprendre 

 sur l'entropie des mélanges gazeux; celle-ci doit faire appel à 

 des hypothèses supplémentaiies. 



96. Nous allons maintenant chercher la partition de l'énergie 

 rayonnante. On a (n" 78) : 



Ev = £o(a;i + x. -h ... + x:^) -f- Eq . 



Nous supposerons dans le domaine 2)» un système d'axes rec- 

 tangulaires pour les X, chacun des axes étant divisé en parties 

 égales à =0 ; le volume d'une case sera donc s^^. 



La première des formules (V) donne : 



•i — E„ £„ £„ =^ 



~ b II II ft " 



p = e e e . . . e 



La seconde des formules (V) devient : 



1 = e 

 d'où l'on tire : 



e " = \1 - e 



La valeur b^x de l'énergie rayonnante que possède, en 

 moyenne, un paramètre quelconque x, sera donnée par l'ex- 

 pression : 



CoX = V eoXp , 



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