SUR LES SPECTRES DES GAZ INCANDESCENTS. 127 



émise par l'unité de densité et désignons par suite par 

 Exa et Ex^a les quantités de lumière émises par la couche 

 considérée à la densité a. Puisque dans ces modifications 

 on a supposé que la température et la longueur d'ondu- 

 lation étaient constantes, en s'appuyant sur les propriétés 

 déjà mentionnées de la fonction de Kirchhoff, on obtient 

 les équations : 



E).<7 Ei_ 



Ain Al 



Al-^a Ail 



Si l'on substitue à i>.<j et A^^ les valeurs déjà obte- 

 nues, et si l'on pose de nouveau : 



Ax 

 Ax^ 



= />. 



on trouve pour le rapport de la clarté de deux parties 

 très-rapprochées du spectre, en fonction de la densité du 

 gaz incandescent l'expression suivante : 



Ex^ _ [i-{i-Axy]h ^. 



Ax, - [l_(l_A>,)-]^>. ^ ^ 



Comme 'pour une température constante la valeur de a 

 varie proportionnellement à la pression, cette formule 

 montre qu'une augmentation de pression doit produire 

 un élargissement des lignes spectrales qui, augmentant 

 par degrés, donne lieu à la continuité de tout le spectre. 



Toutefois il faut observer que ces phénomènes sont in- 

 dépendants entre certaines limites de la nature particu- 

 lière de la fonction, exprimant la loi suivant laquelle le 



