i 30 INFLUENCE DE LA DENSITÉ ET DE LA TEMPÉRATURE 



Ainsi dans le premier cas, si a = 1 la ligne spectrale 

 qu'on examine, paraîtrait vingt fois plus lumineuse que 

 les parties immédiatement visibles et se détacherait, pour 

 l'œil, comme une ligne brillante à contours vifs sur un 

 fond sombre. En supposant que la valeur a^ i corres- 

 ponde par exemple à la pression de 1'^"' de mercure dans 

 un tube de Geissler, si l'augmentation de pression at- 

 teignait 500"^™, le rapport de clarté des parties du fond 

 contiguës à la ligne, comparées à la ligne elle-même, ne 

 serait plus que de 10 à 11, de sorte que cette der- 

 nière paraîtrait déjà très-élargie et ses bords ne seraient 

 pas tranchés. 



Le second cas montre que, sous l'influence de la com- 

 pression du gaz incandescent, les différentes parties du 

 spectre peuvent présenter un renversement du rapport 

 de clarté. 



Dans l'exemple cité, la clarté Ex,y d'une ligne dont la 

 longueur d'ondulation est X se trouve, au commencement 

 de la compression, cinq fois plus grande que la clarté 

 Ex^rj d'une ligne correspondant à la longueur l^. Si la 

 pression est cinquante fois plus forte, la clarté des deux 

 lignes devient à peu près égale; mais si la pression com- 

 mence à augmenter de manière à atteindre cinq cent fois 

 sa valeur primitive, la ligne la plus sombre au commen- 

 cement devient près de quatre fois plus claire que l'autre. 



Si la densité a diminue peu à peu jusqu'à 0, le rap- 

 poi't de clarté s'approche de la valeur % Quand on dif- 

 férencie le numérateur et le dénominateur de la valeur de 

 ^^ par rapport à ^ et que l'on pose a = 0, on obtient 

 pour cette limite: 



Jx log(1 —Ak) 



JÀj lOg(l— /ÎA,) 



