LES ORIENTATIONS MOLÉCULAIRES 91 
continuel des directions, et nous trouvons ainsi de la façon la 
plus immédiate l’augmentation bien connue de la résistance 
métallique avec la température ; dans un tout autre ordre d’idées 
c'est au fond un raisonnement analogue à celui de Langevin 
pour le magnétisme. 
Cependant, sans nous arrêter à des objections possibles, pour- 
suivons des considérations analogues à celles déjà vues plus 
haut, imaginons des actions mutuelles des molécules suffisantes 
pour qu’au-dessous d’une certaine température elles s’orientent 
d’elles-mêmes énormément. nous serons tentés de reculer 
devant la conclusion stupéfiante qui en découle, celle-ci : w 
fil pourrait être le siège d'un courant électrique sans cause pour 
l'entretenir, sans dépense continue d'énergie, sa résistance serait 
nulle ! Or, cet étonnant résultat, il a déjà été observé bien avant 
qu’on le prévoie : la retentissante découverte des supraconduc- 
teurs par M. Kamerlingh Onnes est dans toutes les mémoires 
des physiciens, on sait maintenant que certains métaux rigou- 
reusement purs, le mercure par exemple, n’opposent plus de 
résistance perceptible au passage du courant lorsqu'ils sont 
refroidis à quelques degrés du zéro absolu. Et de fait M. J.-J. 
Thomson! lui-même a publié il y a peu de temps une étude quan- 
titative de la conduction sur ces bases. 
Bien entendu il n’est absolument pas démontré que les choses 
se passent ainsi, mais précisément cette incertitude peut souli- 
gner la fécondité et la commodité de ces interprétations qui font 
apparaître presque tout naturels des faits encore incompréhen- 
sibles dans toute autre théorie actuellement connue. Et nous 
rencontrons en outre ici un bel exemple d’une explication com- 
mune à des phénomènes d’anisotropie, l’une temporaire et 
variable, l’autre stable, car, et il n’est peut-être point inutile de 
le remarquer, un conducteur parcouru par un courant a une 
direction privilégiée et est un système anisotrope au sens où 
nous l'avons entendu jusqu'ici. 
De cette fantastique conductibilité de la matière transpor- 
tons-nous d’un seul bond à ces propriétés électriques qui sont à 
l’autre extrême, aux phénomènes des parfaits isolants, J’ai 
! Taomson, J. J. Phil. mag. (VI), 30 (1915), p. 192. 
