94 LES ORIENTATIONS MOLÉCULAIRES 
naturellement isotrope, mais pouvant apparaître sous l’action 
temporaire de champs magnétiques ou électriques ; deux états 
particuliers de la matière n’appartenant en somme ni à l’une ni 
à l’autre de ces classes nous permettront peut-être semblables 
extensions, l’un les cristaux liquides, l’autre les couches capil- 
laires. Ici nous entrons de plus en plus dans le domaine des 
hypothèses possibles seulement. 
Les cristaux liquides de Lehmann, ces systèmes microsco- 
piques, liquides par leur consistance, très fortement dissymé- 
triques par leurs propriétés optiques et même magnétiques, ont 
donné lieu à nombre de théories, et les orientations sans plus de 
précision ont naturellement aussi été invoquées. Je pense qu'ici 
mieux qu'ailleurs il y a lieu de faire appel à des orientations 
spontanées très accentuées par suite de l’absence probable de 
réseau proprement dit. Il y a là sans doute un champ de tra- 
vail très intéressant et quelques résultats remarquables de 
M. Mauguin semblent bien appuyer cette espérance. 
Qu’avons-nous enfin à espérer de la considération de cette 
région extrêmement mince du liquide qui avoisine sa surface 
libre, celle que l’on appelle la couche capillaire ? — Beaucoup 
je crois, tellement que son étude à la lumière d’idées récentes 
est appelée sans doute à rajeunir toute la théorie des fluides. 
Preuves en soient les recherches récentes de M. Lenard' sur ce 
phénomène en apparence très lointain du dégagement de l’élec- 
tricité par la pulvérisation de liquides (« Wasserfallelektri- 
zität »). Pour leur auteur, la surface libre est une double couche 
d'électricité positive et négative, et on pourra expliquer cette 
polarité par une position perpendiculaire de toutes les molécules 
voisines de la surface qui présenteront leurs pôles électriques 
de même nom à l'extérieur, à la façon des piquants sur la peau 
d'un hérisson. Et d’où cette orientation ? — Des forces des 
molécules les unes sur les autres, dont l'existence est bien éta- 
blie et qui sont évidemment normales à la surface libre dans 
son voisinage. Et par là, remarquons-le, nous voilà ramenés, sans 
que nous nous y soyons attendus, en plein dans la théorie de 
phénomènes isotropes au premier chef la compressibilité des 
1 Learn, P. Ann. der Phys. (4), 47 (1915), p. 463. 
