166 DÉTERMINATION DE LA CHARGE DE L'ÉLECTRON 
sement la même pour toutes les gouttes, quelle que soit leur 
grandeur. En tout cas, il n'y a aucune variation systématique. 
Si l’on voulait expliquer le changement de densité par la 
production d’une couche non volatile de faible densité qui se 
dépose à la surface des gouttes", il faudrait admettre qu’à J'état 
d'équilibre cette couche présente sensiblement la même épais- 
seur à pour toutes les gouttes. On ne voit pas pour quelle 
raison d dépendrait de la grandeur des gouttes. 
Désignons maintenant par 6, la densité du mercure, par 6” 
celle de la couche extérieure, par a le rayon de la sphère entière 
(y compris la couche surerficielle), le volume de la sphère V et 
sa masse #2 sont exprimés par : 
4 
RE (a — Ô)®o, + 4ra?do' . 
En supposant d petit vis-à-vis de &, on trouve pour la densité 
moyenne 6 de la sphère l'expression : 
mt 
ER 
V ( 
a 
Lin 
Pr A 
c,etc'étant constants ainsi que d on voit que la différence 6,— © 
devrait varier en raison inverse du rayon &; mais on ne 
remarque rien de pareil dans les résultats de M. Silvey. 
Nous en concluons que les modifications que subissent de très 
petites gouttes de mercure intéressent probablement non seule- 
ment la surface mais aussi l'intérieur des gouttes. 
Notons encore que la modification de la densité du mercure 
était dans les expériences de M. Silvey bien moindre que dans 
celles de M. Targonski. 
D’après les chiffres du tableau I, on trouve en moyenne: 
DT NME 
soit une densité inférieure de 8,4 °/, à celle du mercure pur, 
tandis que M. Targonski a observé des diminutions de la den- 
sité bien supérieures à 25 ‘/, dans certains cas. On ne peut 
« 
1 M. Silvey admet la production d’une couche d’huile à la surface des 
gouttes qui, une fois formée, aurait pour effet d'empêcher la volatilisation 
du mercure. 
