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mouvement, et servons-nous pour cela des formules qui donnent 
les vitesses dans S’ en fonctions des vitesses dans $S, et qui se 
déduisent des (2). 
Soient w, ,w, les composantes dans S et U., u, ce qu’elles de- 
viennent dans S’ ; on a: 
Représentons, comme nous l'avons déjà fait, la trajectoire dans 
S, par OA ; la trajectoire dans S”’ sera représenté par O'A'et 
l'angle +’ est plus petit que dans le cas de la cinématique ordi- 
naire, puisque 
Er E 
ang g = "4/1 AU 
2: VA c- 
En effet la résultante de deux vitesses parallèles n’est plus égale 
à leur somme ou à leur différence et, ici, au lieu d’être k — v, 
elle est # — v multiplié par - c’est-à-dire plus grande que 
kv 
c? 
k — v. Telles sont les modifications de la trajectoire dans $, vue 
dans S’; y l'angle de la trajectoire est moindre. et les longueurs et 
la durée subissent des déformations qui, il est vrai, sont infini- 
tésimales, mais, comme il nous reste à voir, elles résolvent le pro- 
blème de l’expérience négative de Michelson. 
La formule de la composition des deux vitesses parallèles offre 
cette particularité que si l’une des vitesses est égale à c, la résul- 
tante reste égale à c. En effet, si dans l'expression 
