NEUCHATELOISES ET-SEELANDAISES 287 
vations, et nous serions obligés de calculer à quel instant é- l’in- 
tensité réelle du courant est égale à l'intensité moyenne. 
J, et J, étant les intensités aux temps £, et #,, nous aurions: 
J,—=J,.e-ku J, — J,.e-hts 
1 0 2 0 
J J -À hu 4 Q-h.te À 
L RRPE RP LÉ 1 2 1 eh tx 
2 2 0 
pA 2 
Le calcul donne : 
Sec Ne 
= — 108 |° = |. 
On arriverait ainsi à connaître l'intensité du courant d’ioni- 
sation à un instant précis, et l’on serait ramené au premier 
cas. 
Les tables permettraient de calculer e°}°“ et e°-# mais on 
voit que les calculs seraient assez longs. C’est pour cette rai- 
son que nous avons cherché une méthode plus rapide, et voici 
comment nous avons procédé pour éviter dans nos calculs les 
exponentielles et les logarithmes: 
B. Courbe étalon idéale. — La vitesse de chute, si l’on suppose 
la perte à vide — 0, est : 
d; — dy 
EX X 
ni — 
V1 — 
d, étant la position de l'aiguille au temps £.. 
d, ) ) ) L. 
t, — t, étant assez petit pour que la vitesse puisse être consi- 
dérée comme constante malgré la diminution de l’'émanation 
avec le temps. 
dj —d; = vi(h — tt) (1) 
et de même: 
dn — dn+41 = vnltn — tn+1) . 
Si l’on connaît v,, c’est-à-dire la vitesse de chute au temps 
initial, où en déduira facilement v, au temps »* puisque : 
Yan =): e”htn 
et que les tables donnent le terme e-}** au temps ». 
Si l’on connaît également d,, c’est-à-dire la position de l’ai- 
guille au temps 0 (position que l’on peut fixer arbitrairement 
