339 LE PHÉNOMÈNE MAGNÉTOCALORIQUE 
tion. L’aimantation primitivement cachée devient ainsi sensible 
à l'observation. A la température ordinaire, dans les métaux 
ferromagnétiques usuels, cet effet constitue à lui seul presque 
toute l’aimantation donnée par les méthodes de mesures classi- 
ques, et l’aimantation à saturation n’est autre que l’aimantation 
spontanée complètement orientée. 
Au dessus du Point de Curie l’aimantation spontanée n'existe 
pas et toute variation d’aimantation produite par le champ est 
réelle. 
A faible distance au dessous du Point de Curie, en même 
temps qu’il se produit une aimantation apparente par orienta- 
tion de l’aimantation spontanée, le champ a pour effet de 
changer d’une manière appréciable la grandeur réelle de lai- 
mantation. À chaque accroissement du champ correspondent 
donc des accroissements réels et apparents superposés. 
Pour observer le phénomène dans sa pureté, il faut donc 
opérer au dessus du Point de Curie. Pour le nickel étudié, ce 
point est à 629°,6 abs. À 634°,9 nous avons trouvé, en faisant 
varier le champ de zéro aux valeurs de la première colonne, et 
inversement de ces valeurs à zéro : 
H AS c° Li 
23 
990 0,011 2,18 (0,00505) 
1320 0,014 4.04 (0,00347) 
7820 0,264 74,5 0,00355 
8780 0,317 85,9 0,00371 
10050 0,370 100,8 0,00367 
14960 0,569 151,0 0,00377 
On se rend compte, par la représentation graphique, en I dans 
la figure, et aussi par les nombres de la dernière colonne du 
tableau, que la variation de température est bien proportion- 
uelle au carré de l’aimantation. Les deux premiers points, 
correspondant à des effets très faibles et difficilemont me- 
surables avec une certaine précision relative, ont été pris 
pour s'assurer que 4{ et 6? tendent vers zéro dans un rapport 
fini. 
Le tableau suivant contient une série de mesures faites au 
dessous du Point de Curie, à 627°,2 abs. 
