8 SURFACE DES ONDES. 



miner les valeurs s des vitesses de ces ondes, ils ne sont 

 pas en général admis comme concluants au point de vue 

 mécanique; mais la loi qu'ils ont pour but de démontrer 

 représente exactement les faits, et la surface des ondes 

 qui en résulte est conforme à la réalité. Elle se compose, 

 pour les cristaux à deux axes, de deux nappes dont 

 chacune est symétrique par rapport à trois plans rectan- 

 gulaires; leurs sections principales, ou celles que font 

 ces plans, sont sur l'une un cercle, sur l'autre une ellipse; 

 l'une des nappes enveloppe complètement l'autre, et n'a 

 de commun avec elle que quatre points situés sur l'une 

 des sections. La forme des deux nappes ne dépend pour 

 chaque corps que de la valeur de trois demi-axes que 

 nous désignerons par A^B, C. Les vibrations des molé- 

 cules sont toujours comprises dans le plan tangent, et 

 perpendiculaires au plan que l'on connaît par expérience 

 sous le nom de plan de polarisation. 



Le cas des cristaux à un axe se déduit du précédent 

 en supposant égales deux des constantes et les nappes 

 deviennent alors un ellipsoïde de révolution et une sphère, 

 celle-ci ayant pour diamètre Taxe principal du premier. 

 Enfin, dans les milieux isotropes, les deux nappes se ré- 

 duisent à une seule sphère. 



En partant des hypothèses énoncées plus haut, Pois- 

 son et Cauchy ont déterminé les équations du mouve- 

 ment des molécules par diverses méthodes; leur forme 

 rigoureuse contient une suite de coefficients dépendant de 

 la constitution du corps et que nous désignerons d'une 

 manière générale par la lettre k : ils rentrent tous dans 



la forme 



k = 2:mf(r)x"y°'z°\ 



la somme 2 s'étendant à toutes les molécules voisines 



