SURFACE DES ONDES. 9 



d'une molécule déterminée f^; pour chacune m est sa 

 masse; x, y, z ses coordonnées rectangulaires par rapport 

 à p. prise pour origine, r sa dislance, et f(r) une fonction 

 qui dépend de la loi d'attraction; n, n', n" sont des ex- 

 posants entiers positifs ou nuls. Les masses m peuvent 

 être fort inégales, et même rien n'empêche de supposer 

 que f(r) ait des formes différentes pour les diverses mo- 

 lécules, ce qui rend superflu de discuter le rôle de la 

 matière pondérable. 



De la forme d'équations ainsi trouvée on parvient à 

 celle qui est propre à représenter le mouvement par 

 une suite de réductions ou suppressions. 



En premier lieu ceux des coefficients k pour lesquels 

 n-f-n'-f-n" est impaire sont considérés comme nuls, puis 

 on démontre que d'autres représentent la pression du 

 milieu dans diverses directions. Pour établir ces deux 

 points Poisson et Cauchy ont du recourir à de nouvelles 

 hypothèses, soit l'exacte symétrie des molécules de part 

 et d'autre de y., soit la répétition identique de groupes de 

 deux d'entre elles ayant la même position relative, etc. 



Ces hypothèses nous paraissent donner lieu à une 

 assez grave objection ; si l'on croyait pouvoir évaluer les 

 sommes k en distribuant les molécules par groupes nom- 

 breux pour lesquels le facteur f(r) serait sensiblement le 

 même, on trouverait entre elles pour un corps quelcon- 

 que les relations qui caractérisent l'isotropie. Tout in- 

 dique donc que l'influence des molécules immédiatement 

 voisines de p. est prédominante dans la somme; ainsi 

 quand on parle de symétrie, de positions semblables, etc., 

 il faudrait prendre ces suppositions à la lettre, admettre 

 que les molécules ont une distribution géométrique ré- 

 gulière; or rien n'est moins prouvé surtout quand il s'a- 

 git de l'élher. 



