12 SURFACE DES ONDES. 



lement que dépend l'accord du calcul et de l'expérience ; 

 en d'autres termes, il suffit de montrer que les lois de la 

 direction des rayons réfractés telles qu'elles résultent de 

 la théorie, concordent numériquement avec l'observation ; 

 peu importe alors la formule algébrique qui est censée 

 représenter cette dernière. 



Un point essentiel pour arriver à ce résultat est la con- 

 sidération des pressions. Dans un plan quelconque, par 

 exemple dans un plan horizontal, choisissons à volonté une 

 certaine aire plane «; ajoutons les trois composantes de l'ac- 

 tion de toutes les molécules inférieures au plan sur toutes 

 celles qui sont au-dessus, en nous bornant aux groupes 

 de deux molécules pour lesquelles la droite qui les joint 

 traverse l'intérieur de l'aire. Nous aurons ainsi les trois 

 composantes de la pression sur cette aire, et en divisant 

 par a , nous les obtiendrons pour l'unité de surface. Elles 

 sont, comme nous l'avons dit, exprimées exactement par 

 quelques-unes des sommes k, sauf un facteur constant 

 et positif; elles se rapportent à l'état d'équilibre, et sont 

 considérées comme constantes dans toute l'étendue du 

 milieu ; l'une est la pression normale, les autres des com- 

 posantes tangentielles. Or, il est impossible que ces der- 

 nières existent dans l'état d'équilibre; cela peut arriver 

 dans un milieu où les tensions seraient variables d'un 

 point à l'autre ; mais on ne peut admettre, par exemple, 

 que la portion inférieure à un plan horizontal sollicite la 

 portion supérieure à se mouvoir de gauche à droite, et cela, 

 à la fois, dans toute l'étendue du plan, et dans tout plan 

 horizontal tracé à l'intérieur du corps. Peu importe que, 

 dans ces pressions, il s'agisse du fluide éthéré ou des 

 molécules pondérables ; l'équilibre se rétablirait par un 

 glissement. On est donc forcé d'admettre que sur tout 



