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plan tracé à l'intérieur du milieu la pression est normale 

 et l'on en peut déduire rigoureusement qu'elle a la même 

 valeur en tout sens. Verdet (p. 503) dit que les pres- 

 sions normales, suivant les trois directions rectangulaires, 

 égales dans les corps isotropes, ne peuvent l'être dans 

 les autres sans être nulles; elles ont, en effet, une forme 

 analytique différente, mais rien n'empêche que leur valeur 

 numérique, malgré cela, soit la même, si c'est une consé- 

 quence nécessaire de l'équilibre. 



Verdet remarque du reste avec raison que cette nullité 

 serait une objection à la théorie, l'existence d'une pres- 

 sion étant un fait général dans tous les milieux; nous 

 ajouterons que suivant toute probabilité, il s'agit bien 

 d'une pression et non d'une tension ou traction. Cette 

 dernière, en effet, supposerait entre les molécules une 

 prédominance de la force attractive qui serait inconcilia- 

 ble avec l'état d'équilibre; il est vrai que les hypothèses 

 relatives aux actions moléculaires renferment bien des 

 points obscurs, et ne doivent peut-être pas être prises à 

 la lettre; mais tout se passe comme si elles étaient exactes 

 et l'on ne peut guère admettre un fait qui les rendrait 

 entièrement illusoires. Nous nommerons X la constante 

 unique qui dépend de la pression ; si c'est réellement une 

 pression elle est négative, mais devient positive dans le 

 cas d'une tension. Tout en regardant, en général, l'autre 

 cas comme le plus probable et le principal, nous exami- 

 nerons en détail les modifications que ce dernier amène- 

 rait. Il reste en outre dans les formules six constantes 

 (|ue nous désignerons par a, b, c, a,, b,, c,. Dans les 

 corps isotropes on a a=b=c, a,=bj=c,=3a; dans 

 les semi-isotropes, ou cristaux à un axe, on a a=b^ 

 aj=b,=3c; dans les cristaux à deux axes on ne con- 



