14 SURFACE DES ONDES. 



naît, a priori, aucune relation entre les constantes; on sait 

 seulement que les milieux biréfringents s'écartant peu de 

 l'isotropie, a, b et c sont à peu près égales, et a,, b,, c, 

 à peu près le triple; en outre on reconnaît avec évidence 

 que A*, B*, C^ carrés des constantes de Fresnel sont les 

 mêmes que A+a, ?.-f-b, X-j-c, des formules théoriques. 

 Les différences des nombres A\ B% C* entre eux ne dé- 

 passent pour aucun milieu biréfringent le quart de leur 

 valeur moyenne; si donc on nomme d, comme nous le fe- 

 rons toujours, la moyenne du plus grand et du plus petit 

 des nombres a, b, c, les différences a — b^ a — c, b — c, 

 ne dépasseront jamais le quart de X-|-d, et par suite se- 

 ront inférieures à— si >. est négatif. 

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Malgré ce que les notions précédentes présentent en- 

 core de vague, on peut déjà se faire une idée de l'écart 

 de transversalité dans les deux nappes correspondant à 

 celles de Fresnel et que nous nommerons nappes théori- 

 ques. Cet écart, ou l'angle de la direction des vibrations 

 avec le plan tangent, ne paraît pas pouvoir dépasser 8 ou 

 9 degrés dans les circonstances les plus défavorables; 

 cela résulte d'évaluations particulières à divers points; un 

 calcul plus général, mais devant donner un maximum 

 beaucoup trop fort aboutit à un écart de 20°. Or, il faut 

 remarquer que, si la forme physique de la surface des 

 ondes est déterminée par expérience avec une grande pré- 

 cision au moyen de la construction d'Huyghens, il n'e.xiste 

 rien de pareil pour la direction des vibrations. On sait 

 seulement qu'elles sont, ou dans le plan de polarisation, 

 ou perpendiculaires à ce plan comme le croyait Fresnel, 

 et de plus à peu près transversales; l'écart précédent 

 n'empêcherait point les phénomènes connus d'extinction 

 ou de renforcement de lumière. 



