SURFACE DES ONDES. 15 



Dans les cristaux à un axe, l'une des ondes théoriques 

 coïncide rigoureusement avec l'ellipsoïde de révolution qui 

 correspond au rayon extraordinaire : l'autre s'écarte peu 

 de la sphère de Fresnel, et s'accorde avec elle suivant les 

 directions principales; mais la direction théorique des vi- 

 brations est inversée; sur l'ellipsoïde elle est constamment 

 la tangente au parallèle de la surface, et sur la sphère à 

 peu près tangente au méridien, de sorte qu'elle est pour 

 toutes deux parallèle au plan de polarisation. 



Dans les cristaux à deux axes, on trouve, pour une sec- 

 tion principale des nappes physiques, comme on l'a dit, 

 une ellipse et un cercle : pour l'une des nappes théori- 

 ques, la section est rigoureusement la même ellipse, tan- 

 dis que l'autre s'écarte peu du cercle. La direction des 

 vibrations, sur ces sections, est encore l'inverse de celles 

 que supposait Fresnel. 



Il y a, comme on le voit, accord sur certains points, 

 désaccord apparent pour d'autres; mais cela tient à ce 

 que nous avons laissé indéterminées les constantes a,, b,, 

 c^, sauf une vague notion sur leur ordre de grandeur; 

 elles ont cependant une valeur propre à chaque corps. 

 Mais il se présente la circonstance singulière que, dans la 

 nature, les propriétés optiques d'un corps résultent des 

 valeurs de X-|- a, ).-f- b, X-j-c, seulement, tandis qu'au 

 point de vue théorique où les formules ont été obtenues, 

 d'autres éléments doivent être comptés; on pourrait, par 

 exemple, imaginer deux systèmes moléculaires pour les- 

 quels a, b, c, seraient les mêmes, et a,, etc. différentes. 

 Les milieux biréfringents offrent donc ce caractère que 

 a,, b,, c, sont des fonctions déterminées de a, b, c; ce 

 n'est qu'en étudiant, autant qu'il est possible de le faire la 



