18 SURFACE DES ONDES. 



la moyenne des deux autres pour s'éloigner autant que 

 possible du cas de la sémi-isotropie. On trouvera alors 

 comme maximum de Técart dans toutes les directions, en 

 supposant>.=0 : pour le milieu fictif, environ 0,000 000 6: 

 pour l'aragonite ce sera 3 ou 4 unités du 9"'*^ ordre 

 décimal; pour la topaze il n'atteint même pas le 13"''' 

 ordre. Ces valeurs sont encore trop fortes, parce que 

 dans l'impossibilité de calculer rigoureusement le maxi- 

 mum de l'écart, on est contraint d'apprécier les diverses 

 parties de son expression d'une manière exagérée; aussi 

 l'écart calculé pour divers points du milieu fictif, à grande 

 distance des sections principales n'a jamais donné plus 

 de la moitié du maximum ci-dessus. L'extrême exacti- 

 tude qui résulte de ces chiffres tient, sans doute, en grande 

 partie à la petitesse de & ; toutefois même en supposant 

 $=1, ou A-, B^ G* proportionnels à 3, 2, 1, cas tout 

 à fait impossible, le maximum théorique de l'écart, en- 

 core évalué beaucoup trop fort, n'est que de 0,004. 



Dans le cas où 1 n'est pas nulle, les valeurs précé- 

 dentes de l'écart doivent être multipliées par une puis- 

 sance de 1 -|- — , ce qui les augmenterait si X était po- 

 sitive, mais à moins d'attribuer à ce facteur une valeur 

 énorme tout à fait improbable, on voit que le désaccord 

 entre les nappes tombe bien au-dessous des erreurs d'ob- 

 servation. Il existe donc pour chaque milieu des valeurs 

 d'à,, b,, c,, rendant l'écart insensible. 



Ces valeurs toutefois ne sont, sans doute, pas rigoureu- 

 sement exactes; elles ont une forme très-compliquée en 

 fonction d'à, b, c, et n'ont à priori aucune raison d'être; 

 aussi nous les nommerons les valeurs empiriques de a, , b , , 

 c,, et nous chercherons si fon ne peut point démontrer 



