SURFACE DES ONDES. 21 



montrer ces formules comme exactes au 3'"*^ ordre près ; 

 il faut toutefois pour cela considérer (j., [j.' , [j." comme 

 différant peu de |. 



Le tableau suivant suppose que | soit leur valeur 

 exacte; il se rapporte à trois points de chaque nappe, no- 

 tablement distants, soit entre eux, soit des sections prin- 

 cipales, et au milieu fictif déjà mentionné, en supposant 

 }.=0 : les nombres e indiquent pour chacun l'écart des 

 nappes ; ô l'écart de transversalité, p celui de la direction; 



r" nappe. 

 e 0.00170 0,00130 0,00118 



e 6°,4i'. 0" T^.sr.ao" &.w.w 



p 0^24'.10" 0°.21'.30" 0°. 0'. 0" 



^"^ nappe. 



e 0,00073 0,00103 0,00121 



4°.38'.10" 5^58'.o0" 4«.59'. 0" 



p 0M3'.50" 0°.2o.30" O'.m.^O" 



pour définir ce dernier, menons par un point M de la sur- 

 face des ondes, la normale MN, puis les directions MA, 

 MB des vibrations d'après Fresnel et d'après la théorie, 

 de sorte que MA soit couchée dans le plan tangent; l'an- 

 gle de MB avec ce plan est 9; puis p est celui du plan 

 NMB avec un plan perpendiculaire à MA; on peut dire 

 aussi que c'est l'angle de la direction théorique avec le 

 plan de polarisation tel qu'il résulte des lois de Fresnel. 

 Cette direction et celle du plan sont données par des for- 

 mules n'ayant aucun rapport ensemble; aussi, l'accord 

 singulier qu'indique la petitesse des valeurs de p est une 

 confirmation remarquable de la théorie. Cette petitesse 

 n'est d'ailleurs nullement particulière aux points calculés; 

 on peut s'assurer par un calcul général que l'angle p est 

 toujours d'un ordre fort petit quoiqu'il soit ditficile d'en 

 trouver un maximum exact. 



