22 SURFACE DES ONDES. 



Quant k l'écart, toujours fort petit dans le tableau pré- 

 cédent, on en aura une idée plus précise en le cherchant 

 pour les sections principales; pour les cristaux à un axe, 

 c'est évident, car il est partout le mênne que sur les sec- 

 tions; pour les cristaux à deux axes, c'est encore sur cel- 

 les-ci qu'il devient le plus grand, en négligeant du moins 

 les termes du 4"'' ordre. Une autre source de désaccord 

 provient de ce que les coefficients ^ ne sont, sans doute, 

 pas exactement égaux à |, ou ce qui revient au même, 

 elle correspond aux petits termes négligés dans la valeur 

 d'à,, b,, c, ; l'écart qui en résulte devient aussi maximum 

 sur les sections, mais il est impossible de l'évaluer numé- 

 riquement; on sait seulement qu'il est d'un ordre fort 

 petit. Nous nous bornerons donc au cas où y. = | exacte- 

 ment, et dans ce cas on peut calculer avec précision le 

 maximum d'écart sur les sections principales. 



En supposant X = 0, ce maximum en employant les 

 constantes de la raie G du spectre est pour le spath 

 0,0034945; et pour l'aragonite 0,0023507; pour le mi- 

 lieu fictif il serait un peu moindre; pour le quartz, la to- 

 paze beaucoup plus petit. Il en résulterait pour le maxi- 

 mum de la déviation d'un faisceau réfracté, le faisceau 

 incident restant le même, environ 10'.. 15" pour le spath 

 et 6'.. 54" pour l'aragonite. Ces valeurs toutefois suppo- 

 sent Tangle d'incidence de 90°; sans quoi elles seraient 

 moindres. Les constantes correspondant aux autres raies 

 donnent des résultats très-peu différents. Si 1 n'est pas 

 supposé nul, les nombres précédents doivent être multi- 



plies par (l -f- — j . 



Enfin, même en supposant que p., /, ^j." puissent dif- 

 férer un peu de |, on peut prouver que le phénomène de 



