DU COURANT INDUIT. 31 7 



de l'hélice, l'élongation qu'on oblienl est proportionnelle 

 au carré de l'intensité du courant et en raison inverse 

 de sa durée. Par conséquent, si la même quantité d'élec- 

 tricité parcourt le dynamomètre dans des espaces de 

 temps différents, mais avec une vitesse constante, Té- 

 longalion qu'on obtiendra sera, pourvu qu'elle ne soit 

 pas trop grande, en raison inverso du temps que l'élec- 

 tricité aura mis à parcourir le dynamomètre, ou, si l'on 

 veut, en raison directe de la force électro-motiice du cou- 

 rant. Quant à cette élongation, on la mesure très-exacte- 

 ment par la méthode de iMJ\I. Poggendorff et Gauss à 

 l'aide d'un petit miroir qui suit les mouvements de l'hé- 

 lice mobile. 



Qu.ind un courant instantané a fait dévier l'hélice de 

 sa position d'équilibre, la résistance de l'air et les cou- 

 rants induits par le magnétisme terrestre sont les seules 

 forces qui tendent à en amortir les oscillations. 11 en ré- 

 sulte que l'hélice ne revient à sa position d'équilibre, 

 qu'après avoir exécuté un très-grand nombre d'oscilla- 

 tions. Les moyens par lesquels on peut assez rapidement 

 'réduire d'une manière sensible l'amplitude de ces oscil- 

 lations sont faciles à imaginer; mais, pour les éteindre 

 complètement, il faut beaucoup plus de temps. S'il fal- 

 lait donc attendre chaque fois, avant de commencer une 

 nouvelle expérience, que rhéli:e fût complètement en 

 repos, les observations seraient séparées par des espaces 

 de temps considérables. Cette difficulté toutefois peut être 

 facilement surmontée. En effet, supposons que, pendant 

 que la bobine exécute, par exemple, l'oscillation de 

 droite à gauche , on ouvre le circuit inducteur au 

 moment où la bobine passe par sa position d équilibre, 

 et qu'on obtienne une élongation, vers la gauche, égale 



