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le fait que la lumière se propage en ligne droue dans un 
milieu homogène. Dans toutes les directions qui s’écar- 
tent sensiblement de celle du rayon, il doit ÿ avoir annu- 
lation par imterférence des vibrations de léther, quelle que 
soit la densité de ce dernier, 
De plus, même en admettant que le principe ne füt 
pas rigoureusement exact, et qu'une quantité sensible de 
lumière füt renvoyée latéralement dans les milieux où 
l’éther est plus condensé, il semble que l'intensité de 
Pillumination devrait croître régulièrement avec la den- 
sité de léther, c'est-à-dire, à mesure que l’on opère sur 
des corps de plus en plus réfringents. Or l'eau, dont 
l'indice de réfraction est 1,33, a, suivant M. Lallemand, 
un coefficient d'illumination faible, mais cependant no- 
table; ce coeflicient est plus où moins sensible pour le 
crown-olass dont Pindice est 4,52 environ; il devient nul 
pour le sel semme et le quartz dont indice est 4,5%: il 
est très-considérable pour le flint-olass, dont l'indice a 
une valeur de 4,57 et au-dessus. 
. Dans sa troisième Note, il est vrai, M. Lallemand cher- 
che à expliquer le fait que le quartz ou le sel semme ne 
s'illuminent pas d’une manière sensible, en admettant 
que le coefficient d'illumination est complémentaire du 
coefficient de transmission, et que Fabsorphon partielle 
d'une radiation simple par une épaisseur déterminée d'un 
milieu, résulte de la propagation latérale du mouvement 
vibratoire qui lui correspond. Mas alors ce n’est plus la 
densité de léther, mais bien la nature du corps, d’où dé- 
pend cette propagation latérale. Les corps qui s’illumi- 
nent jouiraient ainsi d’une propriété spéciale : les radia- 
tions absorbées n’y produiraient pas une élévation de 
température comme c’est habituellement le cas; mais elles 
