38 LES PHÉNOMÈNES DE BOSE ET LES LOIS 



lité est encore plus mal satisfaite et la déviation liu 

 galvanoniètre semble tendre vers une limite lorsque 

 l'angle de torsion augmente. 



.3. Enfin, avant d'aller plus loin, il reste un troisième 

 point à éclaircir, louchant la nature du phénomène 

 électrique mis en jeu. A cet effet, j'ai intercalé en série 

 dans le circuit une petite bobine d'induction et j'ai 

 comparé les impulsions du galvanomèlre dues à la tor- 

 sion du fil, à celles que donne la petite bobine excitée 

 par un aimant, lorsqu'on fait varier dans une large 

 mesure la résistance totale du circuit; il est alors bien 

 évident que si la torsion brusque du fil produit une 

 force électromotrice instantanée comparable à une 

 force électromotrice d'induction, le rapport des arcs 

 d'impulsion dans les deux cas sera constant, quelle que 

 soit la résistance intercalée. 



L'aimant, de forme cylindrique, était introduit brus- 

 quement dans la petite bobine ; j'avais fait un repère 

 sur l'aimant et j'avais disposé un petit butoir à la sortie 

 de la bobine, contre lequel venait s'arrêter le barreau 

 aimanté : je pouvais ainsi délimiter exactement la 

 course de l'aimant. Puis-j'ai étalonné la petite bobine 

 ainsi excitée en la comparant à une induction mu- 

 tuelle. A cet efïet, j'ai employé un grand solénoïde de 

 74,3 cm. de longueur et 8,01 cm. de diamètre, dans 

 lequel passait un courant constant de 4,00 ampères. 

 La variation AH du champ inducteur était produite au 

 moyen d'un commutateur ; la valeur de cette variation 



était : 



4îr Ni 

 AH = 2 -j— =-- 102.55 c. g. s. 



OÙ IN = 10,2 est le nombre de spires par centimètre, 



