2 I 4 THÉORIES ÉLECTRODYNAMIOUES 



leur trouvera dans un autre mémoire ' le détail des dé- 

 monstrations. 



Rappelons d'abord, en quelques mots, les équations 

 fondamentales de M. Lorentz. Soit H le vecteur magné- 

 ti(|ue, E le vecteur (ou force) électrique, c la vitesse de 

 la lumière, /3(a;,^,j,f) la densité électrique en un [)oint 

 x,y, z à l'instant l, v la vitesse de cette charge liée à 

 un ion ou électron; enfin désignons par Ai la compo- 

 sante d'un vecteur A dans la direction /. On a 



^ dBz (iBy 1 rfE' , l'a, (/Hx dUz 1 tlKy , Cy 



ai) 



dEz rtEy _ 2_l ^ ^- _ (l^ _ -1 'iiiy 

 (ly dz c dt ' dz. dr ~ c dt 

 (/Ex , dEy , dEz 



^ dx dij dz 



dp d{çjVx) , djpvy) dipv z) ^ ^ 

 ^ ^ dt^ dx ^ dy "^ dz 



Le champ ainsi créé dans l'éther exerce sur l'élé- 

 ment de charge pdr la force mécanique représentée par 

 le vecteur F pdr, où 



I 1 



(VI) Fx= Ex-{--(VyE»—VzEy);Fy = Ey-\--{^Vzlix — VxB.z^,-'. 

 c ^ 



M. Lorentz considère uniquement une certaine inté- 

 grale particulière du système I à V, qui s'obtient par 

 la considération des « potentiels retardés ». On dé- 

 montre, en efTet, que toute intégrale de ce système 

 peut s'écrire sous la forme : 



1 W. Ritz. Recherches critiques sur l'électrodynamique géné- 

 rale. Ann. de chim. et de phys., février 1908. Consulter aussi un 

 article de l'auteur intitulé : « Du rôle de l'éther en physique », 

 Eivistadi Scienza, juin 1908. 



