DE CL. MAXWELL ET DE H. -A. LORENTZ. 217 



l'instant d'émission l' est donné en fonction implicite de 

 t par l'équation 



{\\a)c\t-ty = [xit) - x\t:)Y + [2/(0 - y'{i') ' + [40 - ^\0V 

 Dans le cas où les vitesses sont très inférieures à 

 celle de la lumière, et où les changements ne sont pas 

 trop rapides (états quasi-stationnaires), c'est-à-dire 

 dans la plupart des cas qui se présentent en électro- 

 dynamique (en exceptant les oscillations hertziennes et 

 les expériences de. M. Kaufmann sur les rayons (3), on 



peut développer une fonction telle que /u \ par la 



formule de Taylor 



et négliger les termes ayant - en facteur. On obtient 



alors l'action élémentaire exercée par e' sur e sous la 

 forme d'une action à distance, p étant la distance et 

 V, v, w les vitesses et accélérations actuelles de e et e' : 



CXVI) F^ - ee \ — ^- (\ + v' -'^^r -■^v^ov'x-'tvyVy-'ivzVz 



VxV'^ IV X + W'p COS {^X) I „ 



+ ^ " ~ ^^ i ' ^' =^ - 



Cette forme est particulièrement propre à la discus- 

 sion et à une comparaison avec les théories classiques. 



Ce qui vient d'être dit de la théorie de Lorentz suffira 

 • pour permettre au lecteur de s'orienter sur les critiques 

 qui doivent être adressées à cette théorie. 



Et d'abord, comme il a été dit plus haut, M. Lo- 

 rentz ne considère que les intégrales particulières XII 

 et XIII du système d'équations aux dérivées partielles 



