DE CL. MAXWELL ET DE H. -A. LORKNTZ. 221 



et H, on peut par hypothèse intégrer les équations au 

 moyen de XII, XIII; on n'aura qu'à introduire ces va- 

 leurs dans VII, VIII, VI pour obtenir la quantité F (ou 

 force mécanique exercée sur l'unité de charge) expri- 

 mée comme somme d'actions élémentaires exercées par 

 les autres éléments de la charge. Or, F s'élimine lui- 

 même, car le repos et le mouvement de l'électron ou 

 du système électrisé est, par hypothèse (qu'il existe ou 

 non des masses réelles), déterminé par le principe 

 d'Alembert 



(XVII) S U 1^ _ Fx- - F- j 0. 4- ... = 0, 



OÙ l'on suppose F^ remplacée par sa valeur donnée par 

 les actions élémentaires et où P représente la résultante 

 lies forces non électriques. Or, c'est seulement ce mou- 

 vement ou ce repos, qui font l'objet de l'expérience ; 

 le champ dans l'éther pur ne joue jamais de rôle. En 

 effet, pour connaître le champ en un point, nous 

 sommes obligés d'y placer une charge électrique. Il en 

 serait autrement si E, H, modifiant l'éther, le mettaient 

 en mouvement ou changeaient ses propriétés, comme 

 le supposait Maxwell. On pourrait alors, par exemple 

 par des interférences d'ondes lumineuses, mettre en 

 évidence ces modifications sans placer une charge au 

 point considéré. De nombreuses expériences entre- 

 prises dans ce sens ont constamment donné des résul- 

 tats négatifs; l'hypothèse de tels mouvements n'a, 

 d'autre part, conduit à aucune explication mécanique 



dition; la définition doit donc être rejetée. En réalité, on n'observe 

 jamais que F, et l'on en déduit E, H par VI; ces vecteurs sont 

 définis par les équations, à quelque point de vue qu'on se place. 



