22-2 THÉORIKS ÉLECTRODYNAMIQUES 



des lors éfectrodjnainiques. M. Lorentz et avec lui 

 beaucoup de physiciens ont donc été amenés à en feire 

 abstraction. 



Nous voyons donc qu'en se plaçant uniquement au 

 point de vue des faits, on peut se passer complète- 

 ment des notions de champ électrique et magnétique 

 et des équations aux dérivées partielles, avec leurs con- 

 ditions de continuité : ces éléments sont insuffisants, 

 nous l'avons vu, pour déterminer la solution; ce sont 

 les actions élémentaires, ou plus exactement l'équation 

 XVII, et non les équations aux dérivées partielles, qui 

 sont l'expression complète et adéquate de la théorie de 

 Lorentz. Les premières ont d'ailleurs le grand avan- 

 tage de ne contenir que des relations de temps et d'es- 

 pace, avec certains coefficients invariables nommés 

 charges électriques. La notion de force s'en élimine 

 complètement. 



Or, comme l'a montré M. Schwarzschild (loc. cit.), 

 ces actions élémentaires se rattachent de la façon la 

 plus immédiate aux théories classiques. Clausius avait 

 indiqué une formule qui exprime, dans l'hypothèse des 

 actions à distance, l'action d'une charge en mouvement 

 sur une autre (formule analogue à la célèbre formule 

 de Weber, mais qui part de la considération de mou- 

 vements absolus) ; il suffît d'y introduire la loi de pro- 

 pagation de la lumière, pour obtenir la formule de 

 Lorentz. Si l'on songe que cette même idée était déjà 

 venue à Gauss et à Riemann, on s'étonnera de voir 

 combien, sous ce rapport, la science s'est éloignée du 

 développement en ligne droite, et par quels chemins 

 détournés, par quelles broussailles logiques elle a 

 passé pour revenir si prés de son point de départ. 



