230 THÉORIES ÉLECTRODYNAMIQUES 



points les plus faibles de la théorie de Lorenlz. Un ex- 

 plique tout aussi bien, et même mieux, les observa- 

 tions faites en changeant convenablement dans Vex- 

 pression de la force, les termes dépendant des vitesses, 

 de manière à n'introduire que des mouvements relatifs. 



Il est à peine utile d'ajouter que le peu que nous 

 connaissons des forces moléculaires ne nous permet 

 pas d'affirmer que les lois connues de l'électricité sont 

 valables à toute distance, si petite soit-elle. En réalité, 

 c'est toujours à la loi des charges ponctuelles que nous 

 aurons affaire, et l'on ne connaît aucune expérience 

 où les conditions restrictives qu'elle comporte ne soient 

 pas remplies. 



Nous avons enfin h nous demander ce que l'expé- 

 rience nous apprend sur la loi de propagation, ou, 

 en d'autres termes, sur l'équation qui lie l'instant 

 d'émission t' à l'instant t où l'action a lieu. Dans la 

 théorie de Lorentz, l'onde émise par un électron en 

 mouvement uniforme à l'instant t' reste à tout instant 

 postérieur de forme sphérique, le centre de la sphère 

 étant le point de l'éther où l'onde a été émise, et ne 

 participant pas au mouvement de l'électron. Cette hy- 

 pothèse introduit donc le mouvement absolu, et si l'on 

 admet que les expériences futures ne mettront pas plus 

 ce mouvement en évidence qu'elles ue l'ont fait jus- 

 qu'ici, il faudra la rejeter et considérer le mouvement 

 de propagation de la lumière comme purement relatif 

 et dépendant du mouvement des corps qui ont produit 

 la lumière — à moins de renoncer, avec Lorentz et 

 Einstein, à la cinémati(|ue et à la notion de temps. Le 

 principe de la relativité du mouvement, dans sa forme 

 classique, exigera que les ondes émises par un système 



