UK CL. MAXWELL ET DE H. -A. LORENTZ. 231 



en mouvement uniforme, soustrait à toute influence 

 extérieure sensible, se meuvent avec ce système, de 

 manière que le centre de cfiaque onde sphérique con- 

 tinue à coïncider avec l'électron qui l'a émise, et que 

 la vitesse radiale soit universelle et égale à c. Si le 

 mouvement de l'électron est quelconque, le principe de 

 relativité ne détermine plus la vitesse avec laquelle se 

 déplace le centre de l'onde ; toutefois, cette vitesse 

 doit être constante (sinon il y aurait action à distance 

 entre l'électron et l'onde émise). Il ne sera plus pos- 

 sible, il est vrai, de conserver l'image « étiier » ou 

 « ondes dans un corps élastique » pour cette loi de 

 propagation ; mais, si même nous voulions la conserver, 

 et avec elles les équations aux dérivées partielles, il 

 serait nécessaire d'ajouter l'hypothèse nouvelle de la 

 transformation Lorentz-Einstein qui, à vrai dire, change 

 si profondément les conditions du problème, que 

 l'image « éther » ou « corps élastique » devient entiè- 

 rement inapplicable. Bien plus, la propagation de la 

 lumière, dans les vues de MM. Lorentz et Einstein, ne 

 comporte plus d'image mécanique du tout. Au con- 

 traire, la loi de propagation que nous avons énoncée 

 plus haut correspond simplement à l'image de parti- 

 cules émises dans tous les sens avec une même vitesse 

 radiale, et qui continuent à se mouvoir uniformément : 

 elle se rapproche donc, sous ce rapport, de la théorie 

 émanative de Newton. J'ai montré {loc. cit., 2°"^ par- 

 tie) qu'en supposant cette loie vraie quel que soit le 

 mouvement de l'électron et admettant que ces parti- 

 cules fictives agissent sur les charges électriques avec 

 lesquelles elles entrent en contact, on n'a aucune peine 

 à construire une infinité de théories électrodynamiques 



