DE CL. MAXWELL ET DR H. -.A LORENTZ. 235 



sens ordinaire, les variations sont prises tout autrement 

 que pour les Ihiiiles, par exemple, et, de plus, comme 

 l'a montré M. Schwarzschild. il existe différents modes 

 d'application de ce principe. L'un d'eux détermine 

 directement les forces élémentaires, sans passer par la 

 considération du champ ; nous lui donnerions la préfé- 

 rence au point de vue qui a été exposé dans cette 

 étude ; la fonction de Lagrange a la même forme (à la 

 propagation prés) que celle dont était parti Clausiiis, 



dEdE' [ Vxv'x -f 'Vyv'y + vzv'z\ 



Lr^\ 



où dE, dE'sont des éléments de charge, et où v, v' doi- 

 vent être pris à des instants convenables. 



1 1 



Changeons — en —, la formule nesatisfera plus aux 



expériences, le rapport des unités cessera d'être c, 

 mais le principe de la moindre action continuera à 

 s'appliquer et la vitesse de propagation restera égale à 

 c; ce sont les équations aux dérivées partielles qui, 

 cette Ibis, ne sont plus satisfaites. 



En résumé, on voit que cette remarquable relation 

 ne résulte de la théorie de Lorentz que d'une façon si 

 indirecte, qu'elle se réduit à une détermination de co- 

 efficients, comme chez VVeber, Clausius, lorsqu'on 

 n'ajoute pas la condition relative au principe de la 

 moindre action : dans les ouvrages didactiques, par 

 exemple le traité de M. Abraham, et même dans l'ex- 

 posé que donne M. Lorentz de sa théorie dans le mé- 

 moire cité plus haut, cette condition n'est pas men- 

 tionnée et semble considérée comme absolument secon- 

 daire. 



