360 SUR LRS PROPRIETES MAGNÉTIQUES 



Les choses se présentent d'une manière encore 

 relativement simple pour les substancesfaiblementpara- 

 ou diamagnétiques, pour lesquelles, dans les limites 

 des champs dont nous pouvons disposer, l'aimantation 

 est proportionnelle au champ et l'hystérésis et la vis- 

 cosité n'existent pas ; l'on peut donc exprimer la rela- 

 tion entre I et H par une l'onction vectorielle linéaire 

 ou par un triple tenseur, que l'on peut figurer, comme 

 l'on sait par un ellipsoïde \ Lorsque l'on connaît cet 

 ellipsoïde, c'est-à-dire la position et la longueur de ses 

 axes principaux, la manière dont la substance se com- 

 porte au point de vue magnétique est pleinement carac- 

 térisée. C'est sur cette base que W. Thomson a déve- 

 loppé le premier la théorie du magnétisme des cristaux * 

 qui, par la suite, a été reconnue parfaitement exacte. 

 Pour le cas d'un cristal régulier, l'ellipsoïde se 

 transforme en une sphère, et il s'en suit qu'il n'y a plus 

 d'anisotropie. Les cristaux para- et diamagnétiques du 

 système cubique se comportent en efïet au point de 

 vue magnétique d'une manière isotrope tout comme pour 

 leurs propriétés élastiques, thermiques, optiques, etc. 



Grâce à la théorie de Thomson, vérifiée en tous 

 points pour les substances faiblement magnétiques 

 ainsi d'ailleurs qu'aux conceptions générales sur la 

 cristallographie physique, l'on s'était si bien habitué à 

 considérer les termes de « cristallisation dans le système 

 cubique » et « isotropié » comme équivalents, que l'éton- 

 nement fut grand lorsque M. P. Weiss' montra il y a 



J Voir Fôppl, Théorie d. Elektr. I. p. 36. 



2 W. Thomson, Rep. Brit. Assoc. 1850 (2) p. 23. Phil. Mag. 

 1851; (4) I, Ges. Ahh. p. 449. 



3 P. Weiss. Thèse présentée à la Fac. des Sciences. Paris 1896. 



