374 SUR LES PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES 



Pour cela on suspend la plaque comme précédemment, 

 mais verticalement, et l'on s'arrange de façon que le 

 cliamp tombe dans le plan de la plaque; celle-ci restera 

 alors en repos. Si l'on fait tourner le champ hors de la 

 f^i f^ f{ position de repos R (iig. 2) d'un 



petit angle a, une fois à droite et 

 une fois à gauche, la plaque sera 

 soumise à un moment de torsion 

 D =Ipî;H sin a. On peut mesurer 

 ce moment comme précédemment, 

 et en déduire la composante paral- 

 lèle. 



Bien que cette méthode soit 

 très simple en principe, son appli- 

 tig. 2. cation est difficile. D'abord, on ne 



peut pas négliger le petit angle de torsion |3 de la plaque 

 par rapport à l'angle a qui est également petit ; on voit 

 d'ailleurs que le champ qui agit après la torsion n'est 

 pas H, mais (H cos a-|3) ; de plus même pour une lame 

 infiniment mince il y a une composante de l'aimanta- 

 tion perpendiculaire au plan de la plaque (voisine 



de — ) qui exerce de nouveau un moment de torsion. 



Rien qu'il soit possible de calculer toutes ces correc- 

 tions, la méthode n'en est pas moins rendue très 

 compliquée et incertaine, ce qui nous y a fait renoncer 

 pour d'autres expériences. 



B. Méthode balistique. 



La méthode balistique ordinaire pour laquelle la 

 substance à étudier reste à l'intérieur du bobinage 



