426 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 



En attribuant le champ II à un aimant rectiligne dans 

 le prolongement duquel est placé la charge mobile et en 

 désignant par /• la distance du pôle le plus rapproché et 

 par / la longueur de l'aimant, l'expression ci-dessus 

 devient : 



(1) V = '"■ 



tu c 



1 



r' (r + 0' 



[1 étant l'intensité magnétique du pôle. 



La loi de Balmer qui donne avec une exactitude extra- 

 ordinaire la série des spectres de l'hydrogène est: 



(2) V = N 



1 



<92 



, ?i= 1, 2, 3. 



où N est universel. La formule (1) lui est identique moyen- 

 nant les conditions suivantes : En pi'emier lieu la longueur 

 / doit être un multiple de la longueur de l'aimant molécu- 

 laire 6- de manière que / = ns, ce qui institue une dispo- 

 sition aussi satisfaisante que possible par sa simplicité. 

 La distance r restant constante, en faisant r = as, on a 

 pour (1) 



s^ m c la^ ( H -f- ay] 



D'ici résulte : Les nombres de vibrations s' approchent d'une 

 limite pour n = oo et par le développement des puissances de 

 ■1/u, le coefficient de '1 /n^ est universel en supposant que les 

 aimants élémentaires et e/mc restent les mêmes pour tous les 

 éléments. 



Ainsi l'hypothèse de l'aimant moléculaire expliipie la 

 limite des nombres de vibration, limite qui distingue d'une 

 manière si tranchée ces vibrations de toutes les autres. 

 Pour que (1) devienne absolument identique à (2), il suffit 

 que la distance as devienne égale au double de l'aimant 

 moléculaire en faisant a = 2. Celte disposition n'a lieu que 

 pour l'hydrogène et suppose une structure très simple des 

 molécules constituant l'atome. 



Lorsque, laissant invariable la longueur et la position 



