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des autres aimants, on change la longueur du premier, 

 on obtient une nouvelle série de lignes présentant avec 

 les premières des diiïérences constantes de longueur 

 d'onde. C'est un phénomène généralement observé dans 

 les spectres de lignes. Si. au contraire, conservant la posi- 

 tion du premier pôle, on modilie encore la longueur du 

 premier aimant, on obtient une série de doubles lignes 

 convergent vers la môme limite. Ce cas est réalisé dans 

 les séries principales et les satellites de séries secondaires. 

 La formule de Rydberg est : 



(3) V = N [- 



1 1 



(h +• hy 



qui résultera de (^\) en changeant s en s -(- 2 s et ?• = as 

 en a (s -\- s s), si b = a -\- s; on voit qu'en donnant à n 

 des valeurs décroissantes, on arrivera à une valeur néga- 

 tive de r, puisque le nombre des aimants est au moins 

 égal à 1 et cette ligne par conséquent n'existera pas. Et 

 même, pour une valeur positive de r. il peut se faire que 

 le nombre des aimants soit nul de manière que la ligne 

 manque à cette place. Par là s'explique un résultat remar- 

 quable des observations récentes, celle en particulier de 

 l'absence d'une ligne du thallium dont la longueur d'onde 

 calculée d'après (3), est X = 5417,0 ce qui la mettrait dans 

 le voisinage de la ligne verte du thallium, X ^ 5351, qui 

 appartient à la seconde subsérie. MM. Kayser et Runge 

 n'ont pas pu la découvrir. 



Nous ne pouvons ici que résumer les résultats auxquels 

 la théorie de M. Ritz conduit, dans ce qu'ils ont de plus 

 élémentaire, mais aussi de plus remarquable par leur 

 simplicité. Ajoutons seulement que l'analyse mathématique 

 lui permet, dans son mémoire des Annalen, de donner à 

 son hypothèse une plus grande généralité et de l'appliquer 

 à l'effet Zeemann. L. R. 



