DK LA MAGNÉTITE CRISTALLISÉE. 485 



puis, plus loin, comme il fallait s'y attendre, trois ondes 

 se dessinent, qui sont très bien marquées dans la courbe 

 pour H = 1 '26 gauss. Les maxima se trouvent sur les 

 côtés du triangle, les minima sur les projections des 

 axes principaux. Pour H ==■ 298, c'est précisément 

 l'inverse qui a lieu, les maxima se trouvent sur les pro- 

 jections des axes et les minima sur les côtés du triangle. 

 Les courbes d'aimantation pour ces deux directions 

 possèdent un point d'intersection entre ces deux valeurs 

 du champ. 



La composante normale présente pour les plaques 

 octaédriques des particularités très curieuses pour 

 des valeurs élevées du champ. On voit dans la partie 

 supérieure de la fîg. 14 les courbes de la plaque VI, 5 

 pour des champs élevés. Pour H = 208,6 gauss on 

 rencontre comme pour H = 126 gauss trois ondes 

 bien développées, mais très inégales. Pour des champs 

 plus forts, les deux ondes les plus petites disparaissent; 

 elles sont remplacées par une onde unique dont le 

 maximum positif prend précisément la place du maxi- 

 mum négatif, entre les deux ondes précédentes ; l'onde 

 la plus grande demeure inchangée, de sorte que pour 

 un champ élevé il n'y a plus que deux ondes au lieu 

 de trois. Tandis que, dans tous les cas qui nous ont 

 occupés jusqu'à maintenant, la symétrie tendait à se 

 rapprocher de la symétrie cubique à mesure que la 

 valeur du champ devenait plus considérable, c'est 

 précisément le contraire que nous observons ici. On 

 trouve les trois ondes qu'exige la symétrie cubique 

 pour des valeurs moyennes du champ, tandis que pour 

 les valeurs plus élevées, il n'y en a plus que deux. 

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