DR LA MAGNÉTITE CRISTALLISÉE. 497 



en plus lentement, de telle sorte que parfois la posi- 

 tion finale n'est pas encore atteinte après 15 minutes. 



La viscosité ne se l'ait pas sentir dans la même me- 

 sure dans toutes les directions : elle est la plus forte là 

 où la courbe correspondante est voisine de la courbe 

 donnée par la rotation en sens opposé ; ces régions sont 

 marquées par des points sur la fig. 21 ; ailleurs la 

 viscosité est nulle ou à peu prés nulle. 



Pour étudier l'influence de la viscosité sur la forme 

 des courbes, nous avons déterminé deux fois quel- 

 ques unes des courbes de la plaque V, I (parallèle à la 

 face du cube). La première fois nous faisions tourner, 

 le champ de 10° chaque fois à des intervalles de 10 

 secondes, et nous notions la déviation immédiatement 

 après la rotation. La seconde nous attendions chaque 

 fois, pour faire la lecture, que la position d'équilibre 

 fût atteinte. La fig. 21 (en bas) donne les courbes 

 obtenues pour H=630 gauss. Comme on le voit, la 

 différence principale consiste en ce que pour une rota- 

 tion rapide les ondes ne sont pas complètement déve- 

 loppées; l'anisotropie semble donc diminuée. 



L'influence de l'efïet de retard sur l'hystérésis est 

 également intéressante. La partie supérieure de la 

 fig. 21 donne les courbes de l'hystérésis de rotation 

 pour une rotation lente et une rotation rapide d'un 

 même champ de 63 gauss. Là aussi, la courbe corres- 

 pondant à la rotation rapide est plus plate que celle 

 de la rotation lente, et le travail total d'hystérésis est 

 plus grand pour une rotation rapide que pour une 

 rotation lente. Pour H =94,5 gauss c'est également 

 le cas ; il n'a pas été possible de continuer les mesures 

 pour des champs plus élevés, car elles sont alors trop 

 incertaines. 



