586 SUR LKS PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES 



Dans ce qui suit, nous ne tiendrons aucun compte 

 des phénomènes d'hystérésis: l'aimantation sera par 

 conséquent une fonction vectorielle du champ à une 

 variable. Si nous faisons décrire à la substance un 

 cycle quelconque, le travail nécessaire à ce cycle sera 

 égal à zéro, et le travail de V aimantation possède par 

 conséquent un potejitiel. Si nous le rapportons à l'unité 

 de volume nous aurons : 



V = Çu dU^ + ly dRy ^ \z d^z '-= flH cos ^ 



Si nous connaissons le potentiel en fonction de H, 

 nous pourrons facilement déterminer la grandeur et la 

 direction de I pour chaque valeur de H, car nous avons 

 en effet : 



I -^ 



L'expression Ij-dHa, -|- lyd^y -\- \Mz devant être 

 une différentielle exacte, cette condition nous conduit 

 comme l'on sait aux équations : 



dix dly dly dlz dlz dix 



dRy ^ dUx ' dRe ^ dUy ' dE^ ^ dRz 



On pourrait contrôler directement l'exactitude de 

 ces relations au moyen des valeurs mesurées ; mais 

 comme nos mesures ne nous ont pas donné les valeurs 

 des composantes de I et de H rapportées à des axes rec- 

 tangulaires, il est préférable de les ramener à une autre 

 forme. 



Lors de nos expériences sur des plaques, le champ 

 était toujours situé dans le plan de la plaque dans 

 lequel nous plaçons les deux axes de coordonnées x et 



