DE LA MAGNÉTITK CRISTALLISKK. 587 



y. Nous ne pouvons pas admettre d'emblée que I est si- 

 tué dans ce plan. Soient l' la projection de 1 sur le i)lan 

 de la plaque; I^ et I„ les composants parallèle et nor- 

 male au champ qui résultent de la décomposition de 1' 

 en deux composantes parallèle et normale à H. On peut 

 aussi, cela va de soi, décomposer l' en deux compo- 

 santes h et Ij,; y et cp sont les angles que font H 

 et r avec l'axe fixe des x. Nous avons alors pour le 

 potentiel d'aimantation, en introduisant des coordon- 

 nées polaires dans le plan de la plaque : 



V =- l'H sin (^f-f) d^; -r 1' cos ('f-7) dH, 



ou 



= Çlp dR 4- fflln d-f 



HI„ est le moment de torsion auquel la substance est 

 soumise dans le champ magnétique ; en le désignant 

 comme plus haut par D, nous obtenons pour le poten- 

 tiel de l'aimantation sous la forme la plus simple : 



V = Çlp dR H- Td ^Y 



d\ devant être une différentielle exacte, il faut que la 



condition 



dlp __ rfP 



soit remplie, et nous voyons que la dérivée partielle 

 de la composante parallèle par rapport à l'angle est 

 égale à la dérivée partielle du moment de torsion par 

 rapport au champ ' . 



' M. P. Weiss avait déjà énoncé cette loi dans le travail cité 

 plus haut, mais pour l'aimantation de la pyrrhotine dans le plan 

 magnétique seulement. 



