DE LA MAGNÉTITE CRISTALLISÉE. 593 



rencontre, comme ayant un signe contraire à celui 

 qu'elle possédait auparavant. La nouvelle surface est 

 par conséquent à déduire de celle qui existait, et 

 la ditïérence des potentiels pour des H égaux diminue. 

 Au point d'intersection la courbe supérieure (2) possé- 

 dait jusque là le potentiel le plus élevé et la ditïérence 

 y était un maximum. A partir de ce point elle diminue, 

 pour passer par zéro et devenir enfin négative ; c'est 

 alors la courbe 1 qui possède le potentiel le plus élevé. 



Ce renversement aura lieu lorsque la surface comp- 

 tée négativement depuis le point d'intersection sera 

 devenue égale à la surface comptée positivement jus- 

 qu'à ce point, soit environ au point D^ D, de la fig. 23. 



Si nous dessinons les courbes du moment de torsion 

 pour difïérentes valeurs de H (fig. 23 à droite), la sur- 

 face striée comprise entre ces courbes et l'axe des 

 abscisses, qui représente la différence de potentiel, doit 

 croître jusqu'au point d'intersection des deux courbes 

 d'aimantation (courbe C, C^. adroite) ; à partir de cette 

 valeur de H elle diminue, et pour le champ qui corres- 

 pond aux points D, D, elle est égale à zéro (surfaces à 

 stries inclinées, des deux côtés de la lig. 23). Elle 

 devient ensuite négative : il s'est produit un renverse- 

 ment de l'onde représentant le moment et par consé- 

 quent aussi de celle qui représente I«. Ce renversement 

 ne se produit que bien plus loin que l'intersection des 

 deux courbes d'aimantation, qui correspond à un ren- 

 versement de l'onde de la composante para/^è/e. La 

 composante normale exerce donc une influence sur 

 tous les changements de la composante parallèle, mais 

 seulement pour des valeurs élevées du champ et avec 

 un certain retard; la composante normale est à lacom- 



