DE LA MAGNÉTITK CRISTALLISÉE. o9o 



conséquent pas égales, et le champ pour lequel la sur- 

 face est la même avant et a|)rés rintersection a une 

 valeur différente pour chaque paire de courbes, et par 

 conséquent pour chacune des trois ondes. Si la surface 

 est constamment plus petite après l'intersection qu'a- 

 vant, il n'y a pas de renversement de l'onde corres- 

 pondante de la composante normale. Ce renversement 

 partiel explique toutes les formes remarquables que 

 prennent les courbes de la composante normale dans 

 des champs élevés. 



La structure de la Magnétite. 



Nous avons appris à connaître dans ce <|ui précède 

 les propriétés magnétiques de la magnétite cristallisée 

 et les relations qui existent souvent entre elles : nous 

 allons examiner maintenant si ces propriétés nous per- 

 mettent de tirer quelques conclusions sur la structure 

 moléculaire de la magnétite. M. Weiss, dans son tra- 

 vail en a déjà donné la conception qui se présente le 

 plus immédiatement à l'esprit : la substance serait 

 composée de matière magnétique et non magnétique 

 (vide?) de telle façon que les éléments magnétiques 

 (molécules ou groupes de molécules) formeraient un 

 réseau cubique, dans le genre de ceux dont on consi- 

 dère souvent qu'un cristal cubique est formé. Les élé- 

 ments mêmes auraient les propriétés d'une matière 

 isotrope. On peut tout aussi bien supposer que la 

 matière magnétique est ordonnée en lignes parallèles 

 aux trois axes ; le cristal serait ainsi parcouru par trois 

 systèmes de fils de matière magnétique, perpendicu- 



