000 SUR LES PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES 



remment, nous pouvons supposer que nous avons trois 

 cristaux élémentaires qui possèdent chacun sur une 

 face cubique un plan magnétique dans le genre de 

 celui de la pyrrholine. Si nous supposons que le cristal 

 élémentaire est isotrope dans le plan magnétique, il 

 faut, pour faire tourner I hors du plan vaincre un 

 champ démagnétisant perpendiculaire au plan, et 

 proportionnel à la composante de I normale au plan. 



Il est facile de reconnaître que cette hypothèse n'est 

 pas suffisante ; en effet, si tous les éléments existent 

 en quantités égales, le cristal possédera la symétrie 

 cubique ; si les quantités sont inégales nous arrivons 

 cà une symétrie orthorhombique semblable à celle du 

 premier cas, qui, comme nous l'avons dit conduit à 

 des résultats qui sont en désaccord avec les expériences. 



Cependant si nous modifions la théorie et renon- 

 çons à l'isotropie dans le champ magnétique, nous 

 pouvons expliquer les phénomènes en attribuant à 

 chaque cristal élémentaire une direction d'aimanta- 

 tion la plus facile qui coïncide avec l'une des diago- 

 nales de la face du prisme. Un champ démagné- 

 tisant d'environ 20 gauss doit s'opposer à la rotation 

 vers l'autre diagonale ; un champ beaucoup plus élevé 

 de quelques centaines de gauss doit s'opposer à la 

 rotation hors du plan magnétique. Mais comme il 

 y a deux diagonales pour chaque face du cube, nous 

 aurons six cristaux élémentaires, possédant deux par 

 deux le même plan magnétique. Pour expliquer la 

 symétrie cubique pour des champs plus élevés, nous 

 devons supposer que ces trois groupes sont repré- 

 sentés par (juantités égales ; pour expliquer les aber- 

 rations dans des champs faibles, il faut supposer que 



