606 SUR LES PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES 



valeur de 1^ = 0,8047 \max, et qui à mesure que 

 le champ augmente se rapproche asymplotiquement 

 de la saturation. 



Les courbes que l'on obtient ainsi ont peu de rapport 

 avec les courbes résultant des expériences, mais si nous 

 tenons compte de champs de désaimantation, pro- 

 duits par les failles hypothétiques parallèles aux faces 

 de l'octaèdre, les courbes s'alTaissent sur tout leur 

 parcours et l'on peut se représenter qu'elles se 

 rapprochent des courbes expérimentales. Les courbes 

 d'aimantation des axes qui résultent des mesures 

 présentent en effet entre H =: I 50 et 400 gauss une 

 portion presque rectiligne, qui correspond à la parlie 

 ascendante de la courbe théorique. En la prolongeant 

 jusqu'à l'axe des ordonnées, on arrive au point I = 

 280 ; théoriquement on devrait avoir ' '3 hnax^= 321 . 

 La différence doit être attribuée à la dépression déjà 

 signalée de toute la courbe. 



La courbe de la diagonale est située au-dessus de 

 la courbe de l'axe, comme cel;i doit-ètre. Mais on voit 

 (fig. 25) que les courbes théoriques se coupent, de 

 telle sorte que, pour les champs élevés, la courbe des 

 axes est au-dessus de celle des diagonales. Pour voir 

 si ce phénomène se produit réellement, nous avons 

 étudié les baguettes provenant du cristal I et men- 

 tionnées dans l'introduction, dans des champs allant 

 jusqu'à 12.000 gauss au moyen de la méthode balis- 

 tique. Nous avons employé des baguettes de préférence 

 à des plaques en raison du peu de place existant entre 

 les pôles de l'aimant. La fig. 25 (à droite) donne 

 les courbes obtenues pour une baguelte parallèle à la 

 diagonale et pour une autre parallèle à l'axe. Ces 



