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tivement et ces mesures conduiraient peut-être à un 

 résultat pratique, par exemple au point de vue des fils 

 qui servent de conducteurs dans les expériences d'élec- 

 tricité et dans lesquels des différences de structure peu- 

 vent causer des courants parasites d'origine thermique. 



Mais l'intérêt de pareilles recherches diminue lorsqu'on 

 se place au point de vue de l'étude des phénomènes 

 naturels. En effet si la structure peut être arrangée et 

 changée au gré de l'expérimentateur on n'est pas en 

 présence d'un milieu déterminé par le jeu d'une force 

 naturelle spontanée, comme c'est au contraire le cas 

 pour les corps cristallisés. Cette différence, d'ordre phi- 

 losophique, se retrouvant du reste dans tous les domaines 

 de la physique, il est inutile d'y insister ici. Cependant 

 on peut faire observer qu'avant de s'attaquer à des mi- 

 heux artificiels plus ou moins cahotiques, il serait logique 

 d'étudier plus à fond que jusqu'ici ce qui se passe au 

 point de vue thermo-électrique dans les milieux aniso- 

 tropes mais doués de symétrie, chez lesquels tout semble 

 devoir prendre un caractère d'ordre parfait. 



Or il reste encore bien des points inconnus dans le 

 domaine ainsi limité, et des difficultés expérimentales 

 assez considérables en défendent l'entrée. 



L'étude complète des phénomènes thermo-électriques 

 dans un corps conducteur cristallisant dans un système 

 autre que le système cubique n'a jamais été faite. On ne 

 sait pas notamment ce qui s'y passerait dans chaque 

 direction cristallographique au point de renversement non 

 plus qu'oM point neutre. L'allure des courbes représentant 

 les différences de potentiels, même dans des intervalles 

 de températures inférieures à ces deux points n'est connue 

 pour aucun cristal. 



