224 ' SUCCION DKS RAYONS CATHODIQUES 



respondrail probablement de préférence un certain angle 

 o)^. Mais la différence entre ces angles oo„ doit être très 

 petite, et trop petite pour expliquer la grande distance 

 existant entre les anneaux : sans cela le phénomène 

 devrait se laisser constater distinctement — ce qui n'est 

 pas — par les expériences s'occupant des ombres portées 

 sur le fond du tube de Grookes. 



Nous allons voir néanmoins que le phénomène des 

 anneaux lumineux se laisse parfaitement expliquer, alors 

 même qu'on admet qu'il y a toute une touffe de rayons 

 émanant de la cathode, sans que l'angle co„ ait pour cela 

 de valeurs de préférence. 



17. Soit GO l'axe des z, le point G le centre de la 

 cathode, et le pôle magnétique (Fig. 10). 



Le cône OBG sera le cône conjugué du rayon cathodi- 

 que GP. Soit S le sommet d'un cône de révolution ayant 

 SO pour axe et A pour angle au sommet, et répondant 

 aussi exactement que possible à celle des faces internes 

 du tube de Grookes sur laquelle se manifestent les 

 anneaux lumineux. 



Posons maintenant PO = r, PQ = z, OG = z„, 

 OS = Z et appelons (3 l'angle POQ, cp l'angle GOM, 

 et oc l'angle GMN, tandis que co et 7 représentent les 

 mêmes grandeurs qu'auparavant. 



Gherchons les points (r, w) où les rayons cathodiques 

 rencontrent le cône de verre à génératrice PS. 



Le point cherché devant être situé sur ce cône de verre 

 on a : 



. . , , Z — r cos R 



(a) cotg A = : — -— -. ' 



^ ^ ° rsm p 



> Si A et Z varient avec z (=r cos yS), c'est-à-dire si nous n'as- 



