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pour la raie D du spectre en se servant de la lumière 

 blanche d'une lampe à gaz ou d'acétylène, avec la même 

 exactitude que si l'on observe d'après la publication 

 antérieure avec la lumière homogène de sodium fournie 

 par une lampe k gaz fixée à l'appareil. De cette 

 manière, l'application d'un compensateur à prismes 

 de quartz pour l'observation de la rotation avec la 

 lumière blanche devient superflue et de même les 

 corrections que ces compensateurs demandent toujours. 



M. L. DE LA Rive fait une communication : Sur la 

 propagation d'un allongement graduel dans un fil élas- 

 tique. 



Les deux extrémités d'un fil élastique sont l'une A 

 fixe et l'autre B entraînée d'un mouvement continu 

 avec une vitesse constante de manière à donner lieu à 

 un allongement graduel du fil. Comment l'allongement 

 se propage-t-il dans le fil à partir de B vers A? 



Une solution qui satisfait aux conditions du problème 

 est : 



/ cos 7t {x-{ al) — 1 cos i TT (X f al) + etc. j 



71^ a) — cos TT (x + al) + 1 cos 2 tt (j? + aï) — elc.i 

 ( î ¥' ~1 ' 



X est la distance du point considéré à l'origine fixe, a 

 la vitesse de propagation du son, / la longueur du fil. 

 Il résulte de cette expression que : 



1° la vitesse d'allongement en un point IVl est pério- 

 dique et la durée de la période est 2//^. 



2" L'allongement n'a lieu en M qu'entre l'instant où 

 la perturbation partie de B parvient en M et celui où la 

 perturbation réfléchie à l'extrémité fixe repasse par M. 



