RECHERCHES SUR LES FIGURES D'ÉQUILIRRE. 137 



plus prés de la surface ; mais la viscosité oppose aux dé- 

 placements relatifs des molécules des liquides une résis- 

 tance qui croît considérablement avec la vitesse de ces 

 mêmes déplacements, de sorte que, lorsque la distance 

 entre le sommet de la bulle d'air et la surface est deve- 

 nue très-petite, les mouvements moléculaires ne peuvent 

 plus s'effectuer avec une rapidité correspondante à celle 

 de l'ascension de la bulle. Dés lors, pour que l'air qui 

 constitue la bulle continue à monter et passe au-dessus 

 du niveau du liquide, il faut évidemment ou que ce liquide 

 se déchire, ou qu'il soit soulevé. Or, on ne peut plus 

 douter, depuis les belles recherches de MM. Donny et 

 Henry, que la cohésion des liquides ne soit du même 

 ordre que celle des solides; la couche liquide qui, au 

 moment où nous considérons le phénomène, sépare en- 

 core le sommet de la bulle d'air de la surface, présente 

 donc, bien que très-mince, une résistance beaucoup trop 

 grande pour que la rupture ait lieu ; celle couche est con- 

 séquemment soulevée, c'est-à-dire qu'il se développe une 

 lame. 



Je fais voir qu'après la terminaison du phénomène celte 

 lame constitue nécessairement une portion de sphère, 

 mais qu'elle ne peut jamais atteindre un hémisphère 

 complet; seulement elle en approche d'autant plus qu'elle 

 est plus grande. Je vérifie ce dernier résultat par l'ex- 

 périence : je constate que lorsque la bulle d'air est très- 

 petite, lorsqu'elle n'a^ par exemple, qu'un millimètre de 

 diamètre, la lame qu'elle détermine à la surface du li- 

 quide n'est qu'une portion très -minime de la sphère à 

 laquelle elle appartient, qu'à mesure que le volume d'air 

 est plus grand, la calotte sphérique s'éloigne de moins 

 en moins d'un hémisphère, et que lorsque le diamètre 

 Archives, T. XIV. — Juin 1862. 10 



